PMT(图1)由光敏表面(光电阴极)、电子倍增器(dynodes)和收集电极(阳极)组成,这些电极位于真空玻璃或金属外壳内。光进入输入窗口并被光电阴极吸收。一个电子从阴极发射出来,在外加电压的作用下加速到第一阴极。电子被加速到足够的电位,当它与一个节点碰撞时,产生二次电子。这些次级电子依次被加速到下一个节点,这个过程不断重复,直到电子云在阳极被收集。
PMT的增益可以通过以下表达式估算:
µ=电流放大(增益)
δ=倍增极的二次发射比
n=倍增极级数
对于二次发射比为8的9级PMT,电流放大约为10^7。大增益和低噪声使PMT在许多应用中成为有吸引力的检测器。然而,它并不是唯一拥有内部增益的设备。
硅光电二极管本质上是由一个正掺杂的P区和一个负掺杂的N区组成的PN结。在这两者之间存在一个称为耗尽区的中性电荷区域。当光进入该装置时,晶体结构中的电子被激发。如果光的能量大于材料的带隙能量,电子将进入导带,在电子所在的价带中产生空穴。这些电子-空穴对在整个装置中产生。在耗尽区产生的粒子漂移到各自的电极上:N代表电子,P代表空穴。这导致正电荷在P层中积聚,负电荷在N层中积聚。电荷的数量与落在探测器上的光的数量成正比。如果将外部电路连接到P和N电极上,就会产生电流。这是光伏发电法。
在光导模式下,对光电探测器施加反向偏置。这增加了电极之间的电场强度和耗尽区的深度。优点是速度更快,电容更小,线性度更好;然而,暗电流变得更大。通常,PIN光电二极管和APD以这种方式工作。
APD(图2)是一种专用的硅PIN光电二极管,设计用于高反向偏置电压下工作。大的反向电压在PN结处产生高电场。一些电子空穴对通过或在此场中产生获得足够的能量(大于带隙能量),以产生额外的电子空穴对。这个过程被称为撞击电离。如果新产生的电子-空穴对获得足够的能量,它们也会产生电子-空穴对。这被称为雪崩倍增,是APD产生内部增益的机制。当检测器与放大器结合使用时,内部增益是一个重要的属性。
图2:雪崩光电二极管的横截面
硅光电倍增管(SiPM)具有一组像素或微单元,由并联连接的盖革模式APD组成(图3)。SiPM的每个像素中的APD工作在其击穿电压以上,以增加内部增益。在这个过电压下,APD是稳定的,直到一个电子进入雪崩区,导致雪崩区击穿,APD成为导体。这被称为盖革放电。击穿产生的电流大;因此,信号增益(>10^5)很大,因为单个电子产生的电流很大。
然而,一个触发一次的装置并不是一个非常有用的探测器,因此需要一种阻止击穿或重置APD的方法。通常,这是通过将“淬火”电阻与APD串联来完成的。当结击穿时,大电流流过该电阻,导致横跨电阻和APD的电压降。如果压降足够,APD电压将降至击穿电压以下并复位。放电和复位循环被称为盖革操作模式。
图3:硅光电倍增管(SiPM)的简化结构
SiPM中的每个像素在检测光子时都会输出一个脉冲,因此每个像素的输出之和构成SiPM的输出。这允许计数单个光子或检测多个光子的脉冲。当光子通量较低且光子到达的时间间隔长于一个像素的恢复时间时,SiPM将输出相当于单个光电子的脉冲。当光子通量高或光子以短脉冲(脉冲宽度小于恢复时间)到达时,像素输出将加起来并等于2个光电子或3个光电子脉冲。
审核编辑 黄宇
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