1.共基极电路截止频率fα
在晶体管共基极电路中，晶体管共基极电流放大系数α在频率较低时基本为一常数，但工作频率超过某一值时，α值开始下降，当α值降至低频值α(例如1kHz)的0.707倍时所对应的频率为fα，称为共基极电路截止频率(或α截止频率)。
2．共发射极电路截止频率fβ
它指在共发射极电路里晶体管的电流放大系数β值降低至低频值β0的0.707倍时所对应的频率为fβ，称为共发射极电路截止频率(或β截止频率)。
fα和fβ两个截止频率的物理意义是相同的，只是晶体管连接的电路形式不同，fα、fβ两者的关系是：fα=(1+β)fβ。因此只要知道其中一个频率参数和β值，就可推算出另一个频率值。由上式还可以看出：同一型号β值高的管子其fα、fβ都相对较高。另外，同一型号管子fα远大于fβ。因此，高频、超高频、特高频等振荡器电路为了发挥管子的潜能，常采用共基极接法。
3．特征频率fT
如上述，当晶体管工作频率超过一定值时，β值开始下降，当β降至为1时所对应的工作频率就称为该管的特征频率fT，显然，当f=fT时管子的共发射极放大倍数等于1，即完全失去了电流放大功能。有人也称fT为增益带宽乘积(见附图)。
4，最高振荡频率fm
由于一般晶体管的输出阻抗大于输入阻抗，因此，即使β≤1，它仍可以获得功率放大。故为了说明晶体管工作频率上的限制，又专门定义功率增益等于1时的工作频率称为晶体管的最高振荡频率fm。
显然，当f=fm时，晶体管的功率放大倍数等于1。其输出端功率反馈到输入端时刚好可以维持振荡状态，如果频率再高一点，电路就会停止振荡。
从附图可以看出，当工作频率f增加到一定值时，β值开始下降。当工作频率大于fβ时，β值与频率成反比，这时频率每升高1倍，其β值就是原值的，因此管子的工作频率f与对应的放大系数β乘积是一个不变的常数，这个常数就是管子的特征频率，即f×β=ft。根据这个关系式，我们就可以间接测量管子的特征频率fT.比如在一个具体的振荡电路中，其振荡频率一般是知道的，再测出该管在该频率下的β值，由fT=f×β就可以计算出该管的fT值。目前不少晶体管fT测试仪就是根据这个方法测出fT值的。
不难看出：对于同一管子而言，fm>fT>fα>fβ。
